关于对某白山变压器暂态模型的建立及分析

　　白山变压器漏磁通白山变压器除铁心中磁通及零序磁通外，还有一、二次绕组之间的漏磁通。以一普通三相双绕组为例分析，如图3所示。一般低压绕组靠近铁心而高压绕组靠近外壳，因此高压绕组漏磁通通过外壳闭合，而低压绕组漏磁通通过铁心闭合。考虑到外壳面积很大，可近似认为磁导为无穷大，因此对于高压绕组，可以只考虑空道和绕组所占空间的磁导。低压绕组的漏磁通过铁心闭合，可考虑铁心的非线性，即低压绕组的漏磁导为空道和绕组所占空间的磁导与铁心磁导的串联。漏磁通对应的电感矩阵具有如下的形式：=diag式中，Pl1和Pl2对应于一、二次绕组漏磁通在空道和绕组空间的等效漏磁导，这部分磁导的空间属非铁磁质，故Pl1和Pl2可视为常数，并可近似认为二者相等。即：Pl1=Pl2=Pl白山变压器的电感矩阵为：==为计算铁心的磁导率，必须建立绕组电流和磁通密度的关系，再由磁通密度求出铁心的磁导率。

　　考虑到以上讨论的漏磁通在铁心中所占比例极小，可忽略这部分漏磁通。对磁路，利用磁路定理，可得到磁通和绕组电流的关系：11-11Pa013P001Pb013P001Pc13P05a5b5c50=0N1I1+N2I4N1I2+N2I5N1I3+N2I6式中，5a、5b、5c和50为铁心中三相磁通和零序磁通。Ii（i=1，2，3，4，5，6）为绕组电流。各相铁心的平均磁通密度为：Bi=5iSi（i=a，b，c）式中Bi铁心的平均磁通密度现代电力白山变压器铁心多用冷轧取向硅钢片制造，磁滞回线很窄。为简化计算，可用磁化曲线代替磁滞回线计算磁导率。这样磁通密度和磁导率为单值关系。

　　白山变压器的并联电阻矩阵表示励磁损耗，白山变压器运行时由一次绕组励磁。用等效并联电阻Rb表示这部分损耗，则并联电阻矩阵为：=diag（Rb，Rb，Rb，0，0，0）励磁损耗包含两部分，一部分为铁心的磁滞损耗，另一部分为铁心的涡流损耗。励磁损耗与白山变压器铁心的工作点有关。现代用于制造电力白山变压器的硅钢片，其磁滞损耗很小，且铁心是由薄硅钢片叠积而成，其涡流损耗也很小。一次侧电压的有效值变化不大时，Rb可近似为常数。

　　白山变压器的串联电阻矩阵包含白山变压器的两部分损耗：一部分为电流流过绕组所产生的电阻损耗；另一部分为一、二次绕组电流所形成的漏磁通在绕组及其它部件上产生的涡流损耗，包括不完全换位损耗及漏磁通穿过压板、夹件和油箱等结构所造成的损耗，这部分损耗总称为附加损耗。两部分损耗用等效串联电阻Rc1和Rc2表示，则矩阵具有如下形式：=diag（Rc1，Rc1，Rc1，Rc2，Rc2，Rc2）这两部分损耗与温度有关，电阻损耗与温度系数成正比，附加损耗与温度系数成反比。由于暂态过程较短，温度变化较小，故Rc1和Rc2可近似为常数。

　　白山变压器的非线性主要由各相铁心的磁导引起，而零序磁导P0、漏磁导Pl、等效电阻Rb、Rc1和Rc2，在白山变压器各种运行工况下可近似为常数，因此可以用白山变压器试验的方法确定这些参数。